,
Предположим, что решение ограничено во всей области. Пусть – решения задачи с начальными условиями . Тогда введем в рассмотрение , кроме того . В силу неограниченности области и отсутствия граничных условий воспользоваться теоремой о максимуме и минимуме мы не можем. Рассмотрим конечную область и функцию . Функция – решение уравнения и при и при функция
.
Теперь можно применить теорему о максимуме и минимуме, тогда получим
в области .
Отсюда
. Выбираем достаточно большое значение и, фиксируя некоторое , получим . Отсюда, в силу произвольности выбора точки .
То есть 2-х решений (различных) задачи Коши, удовлетворяющих одному и тому же начальному условию, не может быть. Если два начальных условия отличаются не более чем на , то и два решения задачи Коши отличаются не более чем на достаточно малое , что свидетельствует об устойчивости задачи Коши.
Воспользуемся методом разделения переменных. Пусть решение имеет вид
Вообще мы не можем применить задачу Штурма-Лиувилля, но каждое из уравнений решить можем.
Поскольку здесь – параметр, то .
Найдем отсюда частное решение
. Отсюда . Функции и надо найти так, чтобы начальное условие удовлетворялось.
. Для функции можем выписать интеграл Фурье
.
Сравним это с и получим, что
Подставим это выражение в выражение и отсюда
Замена переменных: , тогда
Вычислим :
При
Если удастся сформулировать задачу Коши, образовав , то мы найдем как решение некоторого ДУ.
. Здесь - параметр.
Рассмотрим : - Фундаментальное решение одномерного параболического уравнения .
Особенности
фундаментального решения:
Будем полагать, что функция всюду вне промежутка , а внутри она постоянна.
В начальный момент времени стержню сообщили начальное количество тепла, которое вызвало изменение температуры всего стержня
Начальный отрезок может быть бесконечно малым, далее распределение температуры на этом участке целиком определяется формулой и будет равно
Устремим , количество тепла будем сообщать все меньшему и меньшему участку. От действия такого точечного источника получим